场 (物理)

艾萨克·牛顿在他的万有引力定律简单地把引力定义为由于质量引起的，施加于一对物体的力。当涉及到多个物体互相影响的系统，比如太阳系，原先的定义就不方便并且有局限性了。在18世纪，一个新的概念提出来用来简化这些一对对的引力。这就是引力场，在这个场的空间上的任何一单位质量都会受到那个点所有的引力。这个理论并不是对物理规律的颠覆，而是简化了运算。你计算一个点上的总重力不管是考虑一对对重力，并把它们加起来还是首先把整个引力场计算出来，再算出哪一点上受到的力都是等价的。

经典场论仍然适用于非量子尺度的空间，依旧在科学研究中处于主流。材料的弹性、流体力学以及麦克斯韦方程都是与此理论相关的例子。最简单的场是力场。历史上，场之一概念第一次被认可是法拉第用力线描述电场.随后重力场的概念也用相似的方式提出。

牛顿重力场

用来描述两个有质量的物体的吸引力的经典场论源于牛顿万有引力定律。

电磁场

迈克尔·法拉第在他研究磁学时最先意识到场作为一个物理量的重要性。他发现电场和磁场并非唯一能支配粒子运动的力场，但它们也具有独立的物理实在性，因为它们可以携带能量。

这些想法最终使詹姆斯·克拉克·麦克斯韦通过电磁场的方程组建立了物理学中第一个统一的场论。这一方程组的现代形式被称为麦克斯韦方程组。

静电场

一个带电荷q的检验粒子在静电场中会受到一个大小只与q有关的力F的作用。我们可以这样描述电场E：F=qE。通过这一关系和库仑定律，我们可以得到，点电荷周围的电场为：

${\displaystyle \mathbf {E} ={\frac {1}{4\pi \epsilon _{0}}}{\frac {q}{r^{2}}}{\hat {\mathbf {r} }}.}$ 

静电场是保守场，因此可以用一个标量势函数V(r)来描述：

${\displaystyle \mathbf {E} (\mathbf {r} )=-\nabla V(\mathbf {r} ).}$ 

静磁场

电动力学

广义相对论所描述的引力场

对称性

时空对称

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